Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности

Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности

Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности.

Кузнецов Ю.Н.

1.Известные примеры симметрийно-физической двойственности. Центральная симметрия больше, чем разновидность геометрической формы. Переход к предельной симметрии какой-либо природной сущности сопровождается изменениями её физического содержания. Например, механические силы, однонаправлено воздействующие на тело, векторами входят во второй закон Ньютона. А образующие центрально-симметричное воздействие – скаляром в закон Гука.

                             F1                                                     F1                               F2              ∑F = 0

                             F2

                                                                                                                 ‌‌‌‌‌‌‌‌ΙFΙ ≠ 0

                                                              Рис.1                                                                                                        

Ток одиночных электронов в проводнике подчинятся закону Ома. При охлаждении проводника часть электронов объединяется в центрально-симметричные куперовские пары, обуславливающие сверхпроводимость.

                                     S2              e2

                                       S1                    e1                      S2                    S1      ∑S = 0

                                                                                              e2   e1         

                                                       Рис.2    

Молекулы газа под воздействием разности давлений поступательно перемещаются вдоль трубы. В локальных областях замкнутого сосуда их движение становится центрально-симметричным. Динамика переносного движения  переходит в газовые

                                          V                                                               ∑V = 0       

                                                                                                           │V│≠ 0                                

                                                          Рис.3                                         

состояния, описываемые скалярным уравнением Менделеева–Клапейрона.

Приведенные примеры свидетельствуют о том, что одна и та же природная сущность способна обладать разными геометрическими симметриями, в которых проявляются разные причинно-следственные связи.

2. О симетрийно-физической двойственности магнитостатики. Возможность существования второй стороны магнитостатики основывается на том, что электрические заряды можно принудить к центрально-симметричному движению. Практически реализуемыми центрально-симметричными токами переноса зарядов являются равномерные в обе стороны растяжения упругой электрически заряженной нити. Радиальные движения зарядов вместе с изменяющим свой радиус упругим  диском, или  сферической оболочкой, дополняют приведенный пример. Центрально-симметричные токи можно создать в паре рядом расположенных прямоугольных многовитковых рамок. Получены опытные факты, свидетельствующие в пользу образования потенциального магнитного поля вне коаксиального кабеля с стационарными противотоками в нём.

 Известные симметрийно-физические двойственности имеют общие черты. Везде из одинаковых частей составляется центрально-симметричные образования, характеризуемые нуль-векторами. Нуль-вектор указывает не на исчезновение описываемой им      

реальности, а лишь её исходных свойств. Симметризация какой-либо сущности не является причиной для её перехода к другой сущности. Происходит лишь смена свойств, сопровождаемая сменой причинно-следственных связей.

Симметризация магнитостатики удовлетворяет этим общим чертам. Потенциальное магнитное поле есть следствие центрально-симметричного наложения одинаковых циркуляционных магнитных полей. При этом  геометрические нуль-векторы образуются в условиях сохранения магнитной энергии (Рис.4).

                                    А2

                                    А1                                                              А1                     А2              ∑A = 0                                              

‌                                             

                                                                                                 ΙAΙ ≠ 0                                                        

                                                         Рис.4                                            ‌‌‌‌‌‌‌

Место исходных векторов магнитного потенциала

                                                                                                                                      (1)                                                                                                 

занимают их скаляры

                                            .                                                                 (2)

Экспериментальным доказательством является регистрация нагрева алюминиевой втулки возвратно-поступательными индукционными токами, образуемыми безвихривым видом электромагнитной индукции в области линии симметрии пары прямоугольных многовитковых рамок с переменными противотоками в них  

      4. О продольном эффекте, аналогичным поперечному холловскому. Потенциальное магнитное поле воздействует на движущиеся электрические заряды силой, направленной вдоль вектора скорости. При наложении такого поля на стационарный ток зарядов в проводнике, помимо действующей разности потенциалов (U), появляется дополнительная  ЭДС, коллинеарная току. Её величина определяется по аналогии с холловским эффектом.  

     С целью увеличения искомого  эффекта целесообразно использовать проводник, представляющий собой последовательное соединение нескольких (n) пар отрезков из медных проволок  одинаковой длины  ( l ), но разных диаметров (Рис 5).

                                                                  В     

                                                        Рис.5                                                                                                     

Разная плотность тока в тонких (I1) и толстых (I2) участках проводника обуславливает разные дрейфовые скорости движения зарядов. Следовательно - разные ЭДС продольного эффекта в них. Если из суммы больших ЭДС (в тонких проволоках) вычесть суммы меньших ЭДС ( в толстых проволоках), то в итоге получится теоретическое описание, позволяющее вычислить ожидаемый в опыте результат

                                            .                                                                (3)                                                                           

Предлагается (Рис.6) принципиальная схема опытной регистрации продольного эффекта. Источником переменного потенциального магнитного поля является переменный центрально-симметричный ток в многовитковых прямоугольных рамках. Измерительная

цепь с разнотолщинным проводником  подключается к источнику стационарного тока (к аккумуляторной батарее).

Переменные ЭДС выводятся через конденсатор на вольтметр. Ввиду малости искомого эффекта необходимо использование усилителя.  

Наряду с искомым эффектом в измерительной цепи неизбежно будетприсутствовать ЭДС переменного электрического поля, образуемого избыточными заря дами,

вытесняемыми на поверхность проводов рамок.

                   ─

                    U                                                                 

                                +           

                                 ΙΙ

                                                       Рис.6                

        Вначале  измеряется  ЭДС поля избыточных зарядов () без подключения источника стационарного тока. Затем суммарная ()  – при подключении стационарного и переменного токов.  Если обнаружится расхождение  результатов двух измерений

                                                   ≠    ,                                                                             (4)                                                                      

то это может свидетельствовать  о недостающей третьей ЭДС                                                      

                                                        =     ±   ,                                                                 (5)

       Удовлетворительное совпадение с (3) позволит полагать дополнительную ЭДС искомым продольным эффектом, аналогичным поперечному холловскому.

 3. О симметрийно-физической двойственности поля электромагнитных волн.

Максвелловская электродинамика не распространяются на центрально- симметричный вариант электромагнитной сущности. Она верно указывает на отсутствие продольных  электромагнитных волн (ЭМВ) лишь в рамках своей применимости.

Следуя иллюстрациям приведенных известных фактов, симметрийно-физическую двойственность поля ЭМВ так же отобразим векторными диаграммами (Рис.7).

              Е1                                                                              Е1    Н2

                                        Н2                                                                             ∑E = 0

                    S1                                                                      

                                             S2                                                                                  S1       S2      ∑Н = 0

                                                                                Н1

Н1                                          Е2                                                                                         Е2                                 ∑S ≠ 0

                                                       Рис.7

При противофазном наложении двух одинаковых ЭМВ, нуль-векторная по всему периоду ситуация сочетается с сохранением энергий невзаимодействующих между собой полей.

Практически такое наложение автор осуществлял посредством подключенных к одному генератору разнодлинных коаксиальных кабелей ( различающихся на ½λ), из которых противофазные ЭМВ направлялись в суммирующий. В местном утолщении суммирующего кабеля  размещалась миниатюрная проволочная катушка. Она позволяла проверить свойство электрической составляющей поля продольной ЭМВ не наводить ЭДС в замкнутом проводнике (rot E = 0).

Аналогичное наложение можно выполнить с использованием трёх волноводов. Приведенное наглядное представление симметрийно-физического перехода  дополним мате

матическим описанием. В математических моделях природных явлений реальным  геометрическим симметриям описываемых объектов  соответствуют

геометрические симметрии тензорных величин. Чем ниже ранг тензора, тем выше степень его предельной геометрической симметрии.

       Отобразим симметрийно-физическую двойственность локального поля ЭМВ посредством рангового преобразования  известного 4-вектора магнитного потенциала.

                                         ‡‡.                                                     (6)

где

                                                                                                                           (7)

      Электрическая компонента в 4-скаляре сохраняется без изменения. Магнитная компонента в виде 3-скаляра соответствует той, что была использована в равенстве (2).

      Заменив в (6) нули на токовые источники получим в правой части равенства описание локальной безвихревой электродинамики

                                                   ,

в котором,  содержится центрально-симметричная магнитостатика.                                                   

Построенная автором на основе формулы (2) полная математическая модель центрально-симметричной электродинамики описывает всю совокупность новых причинно-следственных связей. Она предсказывает существование  продольных электромагнитные волны,  занимающих своими  векторами и скалярами две координаты, свободные от поперечных волн.

Наибольший практический интерес представляют собой комбинированные продольно-поперечные ЭМВ с активно изменяемой векторной диаграммой. Их векторы и скаляры занимают все пространственно-временные координаты.

В рамках идеи о симметрийно-физической двойственности световой диапазон продольных ЭМВ должны представлять нуль-спиновые фотоны. Их излучение атомом возможно при переходе электрона с одной S-орбитали на другую S-орбиталь  без инверсии спина электрона. Характерно, что S-орбитали представляют собой центрально-симметричные состояния электрона.  Для регистрации нуль-спиновых фотонов требуется нахождение соответствующих фотохимических и фотолюминесцентных реакций, активируемых актом их поглощения атомом.  

Опубликована информация об обнаружении в луче лазера компоненты, названной пси-квантовым излучением. По мнению автора настоящей статьи, обнаружен световой диапазон продольной ЭМВ.

Продольные фотоны могут содержаться не только в лазерном луче, но и в солнечном свете. Если продольные фотоны имеются, если они проходят сквозь поляризационный фильтр (из исландского шпата, или турмалина), если их достаточно, то обнаружение возможно по вызываемому ими тепловому эффекту в поглощающем материале.

Идея о центрально-симметричной двойственности природных сущностей является основанием для создания математической модели центрально-симметричного движения гравитирующих масс и их приливных полей. Ожидается получение теоретического вывода о возможности существования в природе продольных гравитационных волн.

                                   Адреса сайтов.

  1. http://lovereferats.ru/physics/00007666.html

  2.http://lovereferats.ru/physics/00009069.html                             

  3.http://lovereferats.ru/physics/00009070.html

  4. http://lovereferats.ru/physics/00009510.html

  5. D:\DOC\Статьи стор\journal14rus.htm

                                  Литература

  6.Кузнецов Ю. Н. Научный журнал русского физического общества, 1-6, 1995 г

  7. Квартальнов В.В., Перевозчиков Н.Ф. "Открытие "нефизической" компоненты излучения ОКГ". Тезисы докладов Московской научно-практической конференции "Научные,

 прикладные и экспериментальные проблемы психофизики на рубеже тысячелетия", Москва, октябрь 1999 г.